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应用分析与设计方法
微带天线因其小型化、易集成和良好的方向性而广受青睐，尤其在无线电引信领域具有巨大的应用潜力。以一种外国炮弹引信为例，本文将简要阐述微带天线在引信分析与设计中的应用。该引信采用调频体制，天线部分由塑料封帽、微带贴片和金属底板构成，位于弹体头部。天线通过改变等效磁流源的位置来调整方向性，馈电方式主要有侧馈和背馈两种。为匹配50Ω馈电系统，阻抗变换器不可或缺。输入阻抗的准确值是实现匹配的关键。微带天线的输入导纳可视为缝隙导纳，经低特性阻抗传输线L变换后与另一缝隙导纳并联，在谐振状态下输入电纳为零，输入导纳等于两倍的输入电导Yin-2GΣ。当Wλ时，GΣ≈w2/90λz，通常小于微带传输线的特性导纳，接近开路状态，这限制了天线的阻抗频带。为拓宽频带，可增加基片厚度、减小基片εr值以降低特性导纳，或增加W以提高辐射电导。
方向函数由两个因子组成：一个是基本磁流源的方向函数sinθ；另一个是等幅同相连续阵的阵因子，其长度为L。矩形微带天线单元的辐射等同于裂缝组成的间距为L的二元阵的辐射。辐射场r的计算考虑了微带中心到场点的距离。由于hλ，F2(θ，φ)≈1。当φ=0，此平面仅有Eθ分量，即E面；而φ=90°平面，Eθ=0，仅有Eφ分量，即H面。最大辐射方向在θ=0，即z轴，这是由于激励二元阵的特点。
某型炮弹引信微带天线采用侧馈方式，其匹配可通过将中心馈电天线的贴片与50Ω馈线一同光刻制作，实测输入阻抗并设计匹配变换器。辐射模型根据传输线理论和等效磁流观点建立。考虑电压波形和微带两端口辐射，给出各不连续处的电场，确定磁流大小和方向。金属底板反射使用镜像原理分析场源分布。各处辐射情况如图5所示。
辐射模型显示，共有6对磁流源，包括Im6Im'6、Im1Im'1、Im3Im'3、Im5Im'5沿y轴平行排列，以及Im2Im'2、Im4Im'4沿x轴排列。求解总辐射场时，视为这些二元缝阵辐射场的叠加。图5中标注的Im1、Im2、Im3等表示各辐射点电场幅值大小，β1、β2、β3表示Im3、Im5、Im6点电压相位滞后于Im1点的数值。这些数值通过实际测量微带贴片得到，进而求得波长和波形，各点相位滞后情况因此可知，代入式(1)求出等效磁流大小。测量误差可能导致计算结果失真，严重时，天线参数与实际情况相差甚远。
定义：天线是一种用于电磁波转换的装置，能够有效地向空间特定方向辐射或接收电磁波。它在无线电设备中作为发射或接收电磁波的关键部件，将传输线上传播的导行波转换为在自由空间中传播的电磁波，或反之。无线电发信机输出的射频信号通过馈线输送到天线，以电磁波形式辐射出去；电磁波到达接收点后，由天线接收，并通过馈线送到无线电收信机。通常，天线具备可逆性，既可用作发射，也可用作接收，且发射和接收的基本特性参数相同。
天线的基本原理涉及LC回路的谐振。LC回路具有高“品质因数”，能吸收并“放大”（实际转换）外来信号，即使在极弱的外电场条件下，也能感应出很强的“震荡信号”。根据麦克斯韦电磁场理论，变化的电场在其周围空间产生变化的磁场，而变化的磁场又产生变化的电场，两者相互依赖并以一定速度在空间中辐射出去。
对于中点馈电的对称振子天线，其结构类似于一段开路传输线张开而成。终端开路的平行双线传输线在两根导线上电流呈驻波分布。两线间距远小于波长时，由两线上电流相位相反产生的电磁场在两线外的周围空间相互抵消，辐射较弱。当两线逐渐展开时，辐射逐渐增强。当两线完全展开时，张开的两臂上电流方向相同，辐射明显增强。对称振子后面未张开的部分则作为天线的馈电传输线。
半波对称振子是天线的基本辐射单元，其两臂长度相等，每臂长度为四分之一波长，全长为二分之一波长。波长越长，半波振子越大。在短波、超短波或微波波段中，半波振子用于作为天线、天线馈电器或天线阵的振子。天线长度为波长的一半时，被称为偶极天线。在印刷电路板中，大多作为天线使用的导体长度仅为波长的一半，但仍具有相同性能。在导体下方放置接地层可以创建与导体长度相同的镜像，结合使用时作为偶极天线。在实际仿真中，微带天线的谐振频率点通常约为波长的一半的0.75倍，因此做微带天线仿真时，通常会取真空上波长的一半的0.8倍和微带天线的波长的一半做遍历。
1、对磁偶极子作环流等效处理，应用互易定理，给出了确定磁场空间分布的一种方法。
2、本文通过计算得到了振荡偶极子周围的位移电流及位移电流线方程。并对振荡偶极子周围的电磁场性质进行了讨论。
3、本文探讨其在水平电偶极子场源情形下的应用。
4、球形偶极子天线就是一种新型的小型宽频带天线，信号源内置使其无需外部引线独立工作，具有很大的工程应用价值。
5、最后，采用经典带磁偶极子模型理论对实验现象加以解释。
6、结果表明，在水下有效测量距离范围内，利用磁偶极子辐射源进行被动测距与跟踪的方法是有效的，具有较高的测距精度。
7、天线单元主要采用空气微带天线、四偶极子天线，并对这两种天线构成的定向阵列天线进行了分析、仿真和设计制作。
8、用一个匀速转动的偶极子来描述马达的构象变化，考虑了马达的内部自由度。
9、给出利用磁偶极子模型代替小磁石模型的理论及实际依据。
10、由于反射电场的影响，电偶极子在微腔中的自发发射速率不同于自由空间中的自发发射速率。
11、在UWB通信中，利用赫兹磁偶极子天线的微分特性，由输入方波的上升沿产生窄脉冲。
12、本文主要讨论了冠醚络合钠离子的机理，提出偶极子模型，对冠醚的有效络合范围作了初步的分析和估算。
13、然后根据磁场基础理论及磁偶极子对模型理论等基本电磁场原理，提出一种设计MRI单边主磁体初始结构的方法。
14、数值结果表明，当采用电偶极子天线作为微波源时，可以获得较佳的分辨率及检测灵敏度。
15、基于电磁波在海水中的传播方程，分析了海水中磁偶极子辐射场的分布特性。
16、由于三种基本磁偶极子模型不能准确地描述罐底板的腐蚀缺陷，建立了圆柱形和椭圆柱形腐蚀缺陷模型。
17、同时，刚性线长度对位错偶极子中心像力偶矩也有很大的影响。
18、讨论了水平电偶极子源的各场分量等效电阻率的定义及其迭代算法。
19、探地雷达偶极子天线激发的是线性极化波，其主要极化方向与天线的长轴平行。
20、本文给出多层媒质中水平和垂直电、磁偶极子的谱域标量位和矢量位格林函数的一般表达式，并验证了其正确性。
21、根据永磁的磁偶极子模型，推导了方形磁体的空间磁场轴线方向分布，并讨论了磁体内的退磁因子。
22、针对偶极子天线阵，分析了阵元互耦影响和频率特性及其散射特性。
23、认真分析与研究电偶极子所产生电磁场的结构，明确远区场和近区场的特点。
24、结果表明，该方法可以达到多偶极子的定位目的，为多偶极子的源定位提供了有效途径.
25、根据磁偶极子空间磁场分布，导出了在外部垂直方向弱磁场下管状工件表面细长缺陷产生的弱磁场法向分量的计算公式。
26、详细研究了高能电子产生的回旋同步辐射自吸收的特性，并用磁偶极子场的射电微波源模型计算了它的光学厚度。
27、这个理论告诉我们，在任何给定体积的量子真空中都存在数不清的由虚粒子产生的电偶极子。
28、介绍了分析线天线所采用的基以及求解过程，对一种带状偶极子天线模型进行数值计算。
29、本文介绍了一种用于磁定位的非线性方法，该方法基于磁偶极子的磁场分布模型和非线性最优化算法。
30、然后根据安培分子电流假说、偶极子理论和安培定理，计算了沿磁场方向两个球形粒子的作用力表达式。
31、若忽略磁偶极子对的边缘效应，并将其等效成束缚电流元，可用安培定律来确定其受力大小和方向。
32、当等效偶极子单元离观察点大于临界距离时，用偶极子模型法计算阻抗矩阵元素。
33、但是，如果这些电偶极子处于电场中，他们就会立即沿电场的方向排列。
34、使用了折叠偶极子天线结构，极大减小了天线尺寸。
35、实验结果表明，在不同组合和激励条件下，圆弧阵具有声波测井的单极子、偶极子和四极子声源的辐射特征。
36、分析电偶极子在无限大各向异性媒质中的辐射场，得出了近区场的级数表达式。
37、此外，运用位错偶极子理论讨论了轴承钢疲劳裂纹的扩展机理。
38、本文通过计算得到了振荡偶极子周围的位移电流及位移电流线方程。
39、研究地网对垂直偶极子天线辐射特性的影响.
40、用电偶极子的转动来描述驱动蛋白的构象变化.
41、在量子场理论中，这个瞬间电偶极子有序化的过程被称为极化，它产生一个次电场，与第一个电场结合并使其强化。
42、介绍了用于雷达阵列天线的印制偶极子天线单元的计算机仿真设计。
43、分析研究了垂直电偶极子在介质涂敷的理想导电平面上激起的电磁场，获得了场分量的解析表达式。
44、对于水平电偶极子，SIM将格林函数表示成复镜像与模拟镜像之和。
45、本文以水平电偶极子源为发射源，研究了海洋CSEM在海上勘探施工方法和原理。
46、主要研究了对数周期偶极子天线。
47、首先选择一个位于井轴上的垂直磁偶极子作为场源，并假设参与计算的介质相对于偶极子轴是轴向对称的，这样可将模型作为二维问题处理。
48、本文用互易定理，给出一种确定磁偶极子空间任意点的磁场的方法。
49、为了扩展天线的阻抗带宽和改善天线的方向性，提出一种采用了地平面反射结构的新型印制偶极子天线。
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